Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ
94 а съ другой стороны р ОЕ (2) Изъ равенствъ (1) и (2) будемъ имЪть АЕ = (0, —95,)—=((, —=0$,) . .. (А)
Если положить Л ЕО
и назвать это выражен!е возможной полезной энергей (Гепегде иШза Ме), то получимъ
о)
т. е. работа системы равняется перепаду возможной полезной энергии.
Для случая термическихъ машинъ, гдЪ для непрерывнаго ихъ дЬйствья долженъ выполняться замкнутый циклъ операций и гдф работоспособность рабочаго вещества должна измфряться, кромЪ внутренней его энерми еще и энергею упругости, численно равной произведен!ю давлен!я р на соотвЪтствуюцщиЙ удфльный объемъ у, выражен!е возможной полезной энерми должно принять нфсколько другой видъ, а именно: возможная полезная энергмя будеть выражаться суммою
/—=И_— 95$ + Ар»
и, слЬдовательно, работа системы между состоян!ями (0) и (1) представится разностью
Ио — И = (0 — 95 + Ар) (95, Е Арти) или И/, — И/, = (&®—65,) — (1 —605). (Г)
Если мы разсматриваемъ часть цикла, гдЪ процессь совершается ад1абатически, то въ уравненши (1) $, должно быть равно $..
Такимъ образомъ для случая адйабатическаго исгечен!я пара въ паровой турбинЪ имЪемъ
Й о И’, = (5. 95 0) (п 95 о) — 1, Ц °
Если превращен потенщальной энерги въ кинетическую сопровождается трешемъ и другими гидравлическими сопротивленями, то произведенная работа
А < И — И