Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

96

конденсатора, которую ‘примемъ за температуру окружающей среды, непремфнно будетъ совпадать съ изобарою соотвЪтствующей температур$ ©, такъ какъ съ приращен!емъ энтроши Аб на лини равнаго давлен!я теплосодержан!е получитъ приращение Ар которое численно будетъ равно ©. Д$.

° Такимъ образомъ, если для точки, находящейся на изобар дадимъ абсцисс 5 прирашене Д$, то теплосодержан!е Г получить приращен!е ДА! и тогда имфемъ

И =1— 95 И-А\-=1-+- АГ 0 ($145) -1_65.

т. е. по изобарЪ соотвЪтствующей температур © значение Й не м$няется. =

Для величинь И/=Г-©$, соотвфтствующихь высшимъ давлен!ямъ, лини И’ = сопз{. уже не будутъ совпадать съ изобарами и всЪ будутъ имть {2 своего наклона къ оси абсциссъ численно равнымъ ©, что видно изъ сльдующаго вывода:

ЧИ = о 4$ ОЙ 4Г; если И/ = сопзё., то 05 0: АА д (1-95) 9 ОИ .. а) 95 . о == и = О, 05 М1 01 Ир или арий 9 (195) в 91 9 _

Такимъ образомъ уголь между изобарами и линйями И/= соп$и. будеть равень Т— © и, слЬдовательно, величины Г — ©$ вдоль изобаръ, соотвЪтствующихь высшимъ температурамьъ, чЪмъ ©, будуть увеличиваться.

За нулевую линшо для величинъ И/=/— 9$ естественнЪе всего принять именно лин!ю, совпадающую съ изобарою соотв5тствующей температур ©.

Дополняя д1аграмму / — $ лин!ями постоянной возможной полезной энергш, мы получимъ чертежъ 1 (стр. 97).

Пусть начальное состоян!е выражается точкою . Тогда, если расширене продолжается до изобары ро = с0п${., коэффищенть полезнаго дфйств!я теплового процесса, опредЪленный по’ перепадам теплосодержанй и по перепадамъ Ъеличины М, будеть численно одинаковъ. Если же мы будемъ разсматривать часть процесса, когда расшарен!е кончается при изобарЪ р, -- соп5ё, то коэффищентъ полезнаго дфйствя, опредЪленный по, перепадамъ величины. выразится `черезъ

. А ` з > ; х отношеше др а опредЪленный ` по перепадамъ’ величины: 1”