Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

102

даетъ одинъ и тоть же результатъ. Что же касавтся первой части, то располагаемый перепадъ, опредЪленный по рац!ональному методу, будетъ меньше, приблизительно на 9 калорИй. Эти калории и составятъ ту разницу, которая получилась въ нашихъ вычисленяхъ между располагаемыми перепадами, опредЪленными по двумъ указаннымъ способамъ.

Такимъ образомъ сущность разницы обоихъ методовъ лежить въ различномъ толкован!и коэффищентовъ полезнаго дЪйствия отдБльныхъ частей турбины. Природа этой разницы толкован!я будетъ видна изъ нижесльдующаго:

При опредБлени коэффишента полезнаго дЪйств!я элемента паровой турбины по перепадамъ величины 1 мы разсматриваемъ элементъ, какъ н$что обособленное отъ остальной совокупности элементовъ, составляющихъ турбину и говоримъ о совершенной имъ работЪ и о той, которую онъ совершилъ бы, если бы процессъ расширеня протекалъ ад!абатически безъ участ!я необратимыхъ явлен!й.

Такимъ образомъ (черт. 3), если мы имфемъ располагаемый перепадъ АВ, а произведенную работу отв: чающую перепаду АС, то коэффиц!ентъ полезнаго дЪйств!я

ВС представляеть собою потерю те- Черт. 3.

плового перепада

для этого разсматриваемаго нами элемента, происходящую вслЬдств!е гидравлическихъ сопротивлений, какъ въ направляющемъ аппарат, такъ и между лопатками рабочаго вЪнца. Эта потеря ВС не есть безвозвратная потеря для всей турбины, такъ какъ часть ея возстанавливается тЪмъ, что тепловой располагаемый перепадъ слБдующаго элемента будетъ больше, ч$мъ онъ былъ бы между тБми же изобарами, но въ отсутствии сопротивлений.

Это увеличен!е располагаемаго теплового перепада характеризуется нахожден1емъ точки кривой состоян!я въ точкЪ О, отъ которой мы и должны начать отсчеты теплового перепада слЪдующаго элемента.

При ращональномъ способ опредфлен!я коэффищента полезнаго дЬйств!я изъ перепада АВ вычтена та часть 6В,