Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

176

вЪтеръ, различный по сил и направлению на разныхъ альтитудахъ одновременно и потому разсматриваемый отдфльно.

ДалЪе мы покажемъ, что сюда слЪдовало бы ввести и влян!е особаго явлен1я, сопровождающаго полетъ снарядовъ, выпущенныхъ изъ нар$зныхъ орудйй, а именно — колебательнаго, коническаго движен!я ихъ оси фигуры около касательной къ траектор!и, вызывающаго такъ называемую деривац!ю — отклонен!е снаряда отъ плоскости стрлбы въ сторону своего вращенйя.

Влян!е этого явления, еще недостаточно изученнаго и довольно иногда значительно и различно влляющаго на форму снаряда (0, т. е. на поверхность, подставляемую имъ дйств!ю силы сопротивлен!я воздуха, а также — и на положен!е „центра сопротивлен1я“ (точки приложеня этой силь!), въ балистическй коэффищенть не вводится: этимъ просто пренебрегаютъ, а опредЪляютъ этоть коэффишентъ опытнымъ путемъ.

Все это, вмЪстЪ взятое, даетъ поводъ и право говорить, какъ это слышится не рЪдко, что балистическй коэффиц:ентъ есть въ сущности — коэффиц!ентъ нашего нев. жества!

Чтобы выйти изъ положен!я и покрывать часто замЪчающеся недочеты, пришлось ввести въ балистическ коэффищшенть еще одинъ поправочный множитель В, величина котораго точно не опред$лена (выводится изъ опыта и бываетъ то > то < 1) и имБетъ перемЪнное значен!е.

Такимъ образомъ законъ сопротивлен!я воздуха выражается окончательно формулою:

ев.

12. Функц!я Ду). — Вь отношении къ ней дБло обстоитъ не лучше, если не хуже! Прежде всего съ несомнЪнностью выяснилось, что эта функщя — перемЪнная на всемъ протяжен!и траектор!и снаряда и зависить не только отъ его скорости у и перем$нной ©, но еще и отъ многихъ другихъ величинъ, частью входящихъ въ балистическЙ коэффищентъ: оть начальной скорости Г., калибра 4, плотности воздуха 9 и коэффищента й:

= СХ, ., а, 9, 1), гдЪ у есть (9).

Такимъ образомъ балистическй коэффищентъ по существу не можеть разсматриваться какъ нфкоторая обособленная постоянная величина, а на нэго надо смотрБть какъ на параметръ.