Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ, May 01, 1931, page 249

235.

чемъ одна и та же энерг!я во времени можеть появиться во всЪхъ трехъ видахъ. Условимся употреблять терминъ „электрическе“ зарядъ, поле и токъ вм5сто термина „электростатическе“. Зарядъ есть опредфленное количество электрической энерг!и, возникшей на поверхности или въ н5которомъ объемЪ матер!альнаго тЪла. Зарядъ возникаетъ на мЪстЪ соприкосновен!я или треня тБлъ, или сообщается т$лу путемъ излученя (эмисси) потока электрической энерг!и отъ источника, т. е. путемъ индукщи. Отъ м5Ьста возникновен!я энерг!я заряда `либо распространяется съ большою скоростью по всей поверхности тБла, либо остается на мБстБ своего возникновен!я, оказываясь связанною не только съ поверхнъстью, но и съ ограниченною частью объема матер1альнаго тЪла.

Въ первомъ случаЪ тЪло называется проводникомъ, во второмъ случаЪ изоляторомъ или д1электрикомъ. Существуетъ третья группа тЪлъ по своимъ свойствамь являющихся полуизоляторами или полупроводниками.

Неизв$стно, въ какой форм связана энерг!я заряда съ. поверхностью или съ объемомъ матер!альнаго тЪла, ибо видимыхъ морфологическихъ или химическихь измЪненй зарядъ обыкновенно не вызываетъ. На поверхности проводника зарядь удерживается лишь въ томъ случаЪ, если онъ со всБхъ сторонъ окруженъ д1электрикомъ. Но зарядъ можетъ быть локализированъ на поверхности или въ объем прилежащемъ къ поверхности раздЪла двухъ д!электриковъ. На д1электрикЪ зарядъ удерживается болЪе прочно чЪмъ на проводник$, не распространяется, или медленно распространяется по всему его объему и не уходитъ сразу, какъ съ проводника, при соединен!и какой-либо его точки съ землею.

Энерг!я заряда можетъ нЪкоторое время удерживаться на изолированномъ тЪлЪ. Въ этомъ смыслЪ, какъ независимая до нфкоторой степени отъ времени, ее можно было бы разсматривать какъ находящуюся въ потенщальномъ состоян!и. Однако съ течен!емъ времени всяк!Й зарядъ убываетъ. и уничтожается, такъ какъ энергия его непрерывно излучается въ окружающий д1электрикъ. Это излучен!е слЪдуетъ. закону экспоненшальной функши по аргументу времени, т. е. зарядъ убываетъ какъ рядъ членовъ геометрической прогрессти. Если вновь пополнять энерг!ю заряда по мЪрЪ ея излучен1я, то получается состоян!е динамическаго равновЪс!я: напр., сколько энергии получаеть кондукторъ въ единицу времени, столько ея и излучаетъ, количество же энерги, остающееся на немъ въ формЪ заряда, постоянно.

Каждый проводникъ можеть воспринять въ себя лишь. опредБленное количество энерг!и заряда. Это количество