Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

76

внутренняго д1аметра диффузора и одинаковой ширины ихъ попатокъ, мы имфемъь въ силу несжимаемости воды:

Ус 51 Во = У 511 В: (1)

Ясно, что при измфнени т въ и, нужно затратить энергию, которая соотвЪтствуетъ геометрической разности скоростей у, и у, т. е. скорости О.О,. Эта затрата энергии выразится, понятно, соотвЪтствующимъ паденемъ давлен!я; возстановится ли эта энермя при протеканм воды черезъ диффузоръ, остается неяснымъ. Вфроятно, что до нфкоторой степени возстановится, поэтому потерю энерг!и при переходЪ йзъ колеса въ диффузоръ можно изобразить такимъ образомъ я

И 5 (У С0$ Ви — У с0$ В)? (2) Если бы уголь В быль меньше угла Во, то тогда непосредственно теряется скорость и опять мы можемъ изобразить потерю энерг1и помощью выражения (2).

Открытымъ остается вопросъ, является ли ф постоянной величиной или мБняется въ зависимости отъ соотношеня между угломъ В, и В. Въ дальнфйшемъ мы будемъ считать ф постояннымъ, предполагая, что это есть нФкоторая средняя величина изъ всБхъ возможныхъ ея значен! при различныхъ соотношенляхъ между В, и В.

Обратимся теперь къ д!аг-

Е Е рамм РИе!@егега (черт. 2). ЗдЪсь И. № АС есть и — окружная скорость И |4 \-| \М колеса; а — уголь лопатки съ АРВ | => ВНЫшней окружностью колеса; т, : : _^ — абсолютная скорость воды въ а В ? ‘ томъ случаЪ, если относительная Черт. 2. скорость № иметь направлен!е послЬдняго элемента лопатки, ‘и у — дЬйствительная абсолютная скорость. По РНе!Чегег’у:

у: со$ В: о

бо ВЕ (3)

1 таза

гдЪ а постоянная величина для даннаго насоса. Пользуясь выраженемъ (3), преобразуемь выражене

для 1: ф 02 И —= . о? 511? Во (с Ви — се В)? _ (с& Во — с В), >

гдЪ О — расходъ воды, а Р — площадь выходного отверст1я изъ насоса. ``