Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

102

оо р, 9 | 0х? "ду? "02 ? (32) ] 00, 00, 90 _, ( 0 "02 ’ а потому, согласно формулЪ 27, К=0 и согласно формулЪ 27' Чо [дф\ (28) О-Р- . | 2 р дф с ГгдЪ В. нужно взять по внутренней сторонф поверхности,

такъ какъ первоначальнсе интегрирован!е было распространено на пространство, ограниченное поверхностью.

Магнитное состоян!е эллипсоида намагниченнаго постоянными силами.

Формула 28 намъ показываетъ основное положене теор!и, состоящее въ томъ, что дЬйств!е массъ внутри поверхности на внНЪшыЙ пунктъ можетъ быть зам$нено дЪйствемъ массъ, расположенныхъ на самой поверхности.

Чтобы составить представлен!е о такомъ распредЪлен!и массъ на поверхности въ случаЪ эллипсоида, предположимъ, что посл5дьйй прямолинейно перемЪстился въ опред$ленномъ направлени на малую величину е. Такъ какъ всБ точки эллипсоида твердо связаны между собою, то величина передвижен!я и направлен!е посл$дняго для всБхъ точекъ будутъ одни и ТБ же.

Тогда толщина массъ, налегающихъ на поверхность эллипсоида, которую мы м$5римъ въ направлен!и нормали къ поверхности эллипсоида, будетъ

(33) АМ=е с0$ (в, №),

гдЪ с0$ (е, М) — косинусъ угла между направлешемъ перемьщен!я и нормалью въ данной точкЪ.

Если обозначимъ плотность черезъь 2, то величина массы, налегающей на эллипсоидъ, будетъ

)е | 40 с0$ (е, №) = ре | 40 40 [с0$ (в, х) с0$ (М +...

а потенц!алъ налегающей массы