Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

50

о и р Ро: 283 В и а Ть гдЪ И, — нижняя теплотворная способность 1 Кд. смЪси. Выражая © черезъ нижнюю теплотворную способность 1 ш*, см5си получимъ: у У 283 Рь О а ю гдЪ Ни — теплотворная способность 1 18, газообразнаго топлива Х — коэффишентъ избытка воздуха съ которымъ двигатель работаетъ Етшт— минимальное количество воздуха необходимое для полнаго сгоран!я | п1°, газообр. топлива. При теоретическомъ процессЪ изъ количества теплоты С будеть получено работы за одинъ процессъ: 1.==Р,* Аи Поэтому коэффищентъ полезнаго дЪйствя процесса будетъ: АЁ, А.Р, И, 1! — ТЕ < ВЕР к 1 А пт Ро у, Изъ этого выражен!я найдемъ среднее теоретическое давлен!е:

427 Ниш 288. Рь (1) 1--^Ё пт ВР, 1, откуда видимъ, что Р, пропорщонально теплотворности 11°, смБси и не зависитъ отъ разм$ровъ двигателя. [3]. Если умножимъ обЪ части найденнаго выражения для ВР; на п, что можемъ, такъ какъ п, Е Ои = <>, то получимъ: т, Ру=1,* и и г’ В (1)

Не трудно видфть, (фиг. 1), что Р/ есть среднее давлене теоретическаго процесса, который начинается отъ точки Ти въ ней оканчивается и котораго работа выражается площадью 12341 =... [4].

Введен!емъ въ РазсмотрЪн!е указаннаго процесса достигается первое приближен!е услов!й дЪйствительнаго процесса къ теоретическому учетомъ коэффищента 1.

Ри, .