Zapiski Russkago naučnago instituta vъ Bѣlgradѣ

147

энемъ рн и температурой , при которыхъ онъ вступаетъ въ двигатель, а конечное состояне условемъ, что паръ конденсированъ при давлени ро = ра и при температур &, и 2 2 —с 0 . — въ выражени для

что членами (Н,„—Но) и о 5

(Ф„ —Ф.) можно пренебречь, какъ величинами сравнительно ничтожными. Располагаемая работа равна

(Ф.—=Ф.)=(Ри- + Он — То Зн )—(Ро* То 5 — То ° Зо):

Въ этомъ выражен!и всЪ величины извЪстны и числен`ныя значеня ихъ могутъ быть непосредственно взяты изъ таблицъ для пара или же вычислены при помощи упомянутыхъ эмпирическихъ уравненйй.

За нулевое состояне активнаго вещества можно принять жидкое состояне или при 0°С или же при 159С, т. е, при средней температур$ воды, им5ющейся въ нашемъ распоряжен!и на земной поверхности для конденсащи пара.

Таблицы для насыщеннаго водяного пара можно дополнить еще однимъ столбцомъ со значен]ями располагаемой работы (4, — Ф.), а для влажнаго и для перегрЪтаго пара составить особыя таблицы. Вм$сто таблицъ можно также изготовить графикъ въ координатахъ рни (Ф, — Ф. )

или просто р и Ф (рис. 12). Кривая для сухого насыщеннаго пара представляеть въ такомъ графикБ пограничную кривую, отдБляющую область влажнаго пара отъ области перегрЪтаго пара. Соединивъ точки одинаковыхъ паросодержанй х въ области влажнаго пара и точки одинаковыхъ температуръ въ области перегр$таго пара, получимъ деаграмму р—Ф, въ которой каждая точка представляетъ своей ординатой располагаемую Рис. 12. работу парового потока для различныхъ начальныхъ давленй, паросодержан!я и температуръ *)

Располагаемая работа (Ф, — Ф.,) можетъ быть при

. кал. этомъ выражена либо въ кл › Ибо Въ ке › ЛИбо нако-

нецъ также въ м/в.с. Функщя (Ф, — Ф.) есть наибольшая

1) Тамя таблицы и графикъ для давлен!я до 20 атм. и для температуръ до 300°С составлены нашимъ ассистентомъ инж. ГибоупК’омъ.

10%