Srpski tehnički list
СТРАНА 124.
ТЕОРИЈА ИНФЛУЕНЦ-ЛИНИЈА
БРОЈ 8. и 9.
томе и уплив једнако подељеног терета у тачци С раван у .р.4х. Ако пнтеградимо ову вредност уплива, доблћемо величрну уплива целокупног једнако подељеног
терета на носач У = р % у. Фа; гди се интеграл има узети између граница у којима је носач једнако подељеним теретом оптерећен.
ћу . 42. значи површину захваћену инелуенц-
лпвијом, која је према напред реченоме, конструјпсана за силу = 1 и осом АБВ; према томе, ведичина уплива, целокупног једнако подељеног терета, равна је површиви захваћеној инелуенц линијом за силу == 1 умноженој са оптерећењем на јединицу дужине У = ЈЕ
Упдиви силе могу да буду позитивни или негативви, према чему и инфлуенц линија лежи час над осом АБВ а час испод исте.
Узмимо случај, да је инФлуенц линија за једнако подељени терет облика као у сл. 6. па да видимо које ће нам оптерећење носача давати максималан уплив.
Из самога облика инФлуенц линије видимо, да нам тотално оптерећење носача, неће производити максималан уплив, пошто за тотално оптерећење, у суми појединих уплива има и одузимања. У овом случају најнеповољније оптерећење за (+ Маг) биће најнеповољније оптерећење кад су само дедови АО и АГ оптерећени.
Из овога се види још п то, да се ова оптерећења за (+ Маг) за (— Маг), допуњују до тоталног оптерећења. о, Уплив датога система појединих сталних и паралелниг сила. Замислимо да нам је носач оптерећен појединим а сталним и паралелним сплама, уби “ит, д, па да нађемо уплив датога, система сила на носач.
Зампедимо да смо за дати носач конструјисали |
пнФлуенц динију за силу == 1., и нека су величине упдива спле 1. у положајима сталних сила, равне ординатама У, У, У, то ће и величина уплива целокупнога система датих сила, бити равна алгебарској суми уплива појединих дејствујућих сила, пошто исте једновремено а у истом смислу на носач дејствују. Према томе вреди ова једначина У=,/, <= ду, 9, а“
Прн прорачунавању уплива датога система сила на носач, дешава се да се често нека извесна сила понавља, па је тада много лакше, да се инФлуенц линија конструјише одмах не за силу = 1. већ за ту саму силу, која, се у датоме систему сила понавља. Рецимо да се спла (4, у датом систему по величини понавља, и ако за исту силу (7, конструјишемо инФлуенц линију, то би тада израз за ведичину уплива целокупнога система спла, требало још са силом (7, поделити, те да се до-
бије вредност уплива свију дејствујућих сила. Дакле вредност уплива свију дејствујућих сила у томе случају изгледала би:
у— Руда а ћи ће и
" Уз“ Убу не. 9
9
Л
8. Уплив датога система сталниг сила кад је инфлмјенц линија једна права (сл. 7.).
Замислимо да је инфлуенц линија конструјисана | ва силу == 1., и да је иста, права која сече осу АВ у тачци (, нека су остојања појединих сила датога система од тачке О т,%,,%,--, то је по раније иска-
заноме правилу, величина уплива сила на носач
У=<фу, Љ 9,9, - ул Ми тЕ + у али је и
Ки ===> а и киу у = фу Об. према томе јен
У = 9, %, 1 == д,, %,, са == 9, 7,,, о – ·.. ИЛИ
У = [9, %, == д,, 2, Ен да %,,, - Ре .] %аа.
Једначина статичког момента за тачку О јесте Бо = д, а, + 0,8, + би, Ћи ++ 5 тде је Ко резултанта дејствујућих сила датога система а Ф њено остојање од тачке О, према томе јепи У Е. 2. %5е. Али је 2 Ћпе = у = величини ординате инФлуенц линије у месту резултанте дејствујућих сила датога система Е, према чему је и У = #. у; што опет значи: да је величина уплива једнога система сталних а паралелних сила, за случај да је инфлуенц линија права линија, равна резултанти датога система сила, умноженој са. ординатом инфлуенц линије у месту саме резултанте, што се такође и графијски наћи може.
Уплив покретног система паралелних сила.
За покретан систем сила, потребно је наћи уплив за сваки нови или узастопни положај датога система сила, п за сваки такав нови положај сила, треба уплив сваке поједине дејствујуће силе датога система суми-