Srpski tehnički list

ОДРЕЂИВАЊЕ МАКСИМАЛНИХ МОМЕНАТА САВИЈАЊА ГРЕДЕ БРОЈ 4

СТРАНА 86 дакле: Р(а, + а, –Ф4) + Р, (4, + 4) + Ра 4, Х'=0д— ] или; = до _ њ ПА а У

За моменат силе нпр. М, пмаћемо :

– ха = о ја -

И

2

д И р== 7: (#г—92— 2).

7

Као што се види ова је вредност за Мо, сасвим

иста као она, коју смо нашли у првом начину, када је

систем сталних сила, који је састављен као што горе поменусмо. Да би пак одредили максималне моменте савијања, за овај последњи случај довољно је да напоменемо: концентрисањем у средину остојања 4'%, б'ф, фу' п ['8 терета подједнако распоређеног измену тих сегмената, ми добијамо две групе сила. — Једне силе дејствују на више а друге наниже. Поменутим концентрисањем (ел. 7.). ( 2 Ба – === гР.. — Ове две групе сила такве су, да је верижни полигон — којим им одговара — описан око анвелопе тражених максималних момената.

да један ма који сегмент добијамо:

Када је једном конструписан верижни полигон, онда се тараболни луци могу нагртати било директно иди

| | УУ

ДРВОРЕЗМИЦА А. ПЕТРОВИЋА ВАСИНА УЛ. Сл, 7.

посматран систем покретних сила. Истим начином могли би доказати пдентичност израза за М два разна начина оптерећења. Одређивање максималних момената савијања у свим пресецима, једне греде, која је оптерећена системом покретних сила, — своди се на одређивање њихово за

Ма п М, ова

РЗ'

помоћу модела А8В (слика А.). Директно је одређивање

такође сасвим просто. Када су нам познате две тангенте ма какве н. пр. КО и ОЈ, па хоћемо да конструишемо тангенту, онда радимо овако: Састави се тачка ЈУ са Т (слика 8.). Половина вертикале 0О0' — дакле тачка » теме је тражене парабеле. Друге су две тачке. Ки Ј.