Delo

28 Д Е Л О ефектом може се поделити у два израза, од којих је један израз међу параметрима, који одређују појаву а други је израз између тих параметара и њихових извода по времену. Параметри, односно нроменљиве, које детерминирају извесну појаву или процес, менама својим у времену, својим изводима, карактеришу особине ироцеса, а битне се карактеристичне особине ма каквих процеса изражавају обично у бескрајним треновима времена, што је обележено диференцијалним изразима, једначпнама. Ако пођемо од случаја да је извесан процес одређен са два параметра х у, и са два прва извода по времену истих нараметара, онда је један од карактеристичних првих интеграла диференцијалних једначина динамичких дат изразима: ф (х^ху) = 0

I Ако међу параметрима х у и њиховим изводима уведемо карактеристичке параметре, сличне брзинама v и гемпературе или тражње Т у прошлим одељцима ове главе, онда се једначина живе силе и рада, да написати у облику dT = (ху)

II За потпуно решење ових једначина обично се траже односи између Т х, у, какви су у топлоти између температуре, нритиска и запремпне, или у економији између тражње, понуде и вредности и т. д. Ако уопште обележимо те односе са Т = фг (ху), онда за разне прилике у којима се процеси збивају, решење једначине II своди се на интегрисање ове једначине: dT = Mdx + Ndy

III где су М и N функције од х и у. Како је лева страна потпун диференцијал, то исто мора бити и са десном страном, што је 7 u <5М 6N . обухваћено условом . ОваЈ услов, за све процесе где су крајња стања истоветна са почетним, доводи до тога, да је fđT rdT \-fjr = 0, а за иреверзибалне појаве до односа Д° п0‘ знатих особина другог термодинамичког закона, до особина става о ентропији. Ако је у III Т половине живе силе, а лева страна елементарни рад ма у ком процесу, у односима између диференцијалних количина пе види се и ефекат нивоа. Ако леву страну обележимо са du једначина III прелази у: